是的，会有单缝衍射，但它不影响你计算光的波长。
维基百科有一个你将会看到的例子：
纯双缝模式（未显示）只是一堆垂直的条带，彼此相同。有限宽度的双缝图案就是将单缝图案乘以理想的双缝图案。因此，条纹之间的间距没有变化，只是它们的相对强度。因为光的波长是用条纹之间的间距来测量的，所以在测量时不需要考虑单缝。
要了解这是如何工作的，首先从一个简单的双缝设置：
这些圆圈表示从每个狭缝传播的波前的峰值。波长设置为0。08乘以狭缝之间的距离。绿圈相交的地方，我们有相长干涉。在它们相距较远的地方，我们有相消干涉。在这张图中，你可以看到条纹在空间中移动，但是有点乱。
假设我们选一个点C，然后问它的干扰。我们通过上狭缝B画一个圆，以c为圆心。下狭缝a在圆外的距离告诉我们两个狭缝之间有多少相位滞后。如果A在圆外很远的地方，波从A到达c的距离要远得多，那么它就会落后于从B开始的波。
让我们放大裂缝
红线多少进一步一波必须从a到C比从B到C时对应波长的整数，有建设性干涉C半整数的波长，有相消干涉。
放大后，我们画的圆看起来不是很弯。这是c20倍于缝隙之间的距离这是c20倍于缝隙之间的距离。在通常的实验中，20可能变成几千或几百万，这个圆看起来非常接近一条直线。所以我们用一条直线代替圆，这个近似叫做远场极限。
红线的长度变得dsinθ，d缝之间的距离和θ角C（测量从狭缝；它们在远场极限下是相同的）。只要你的干涉图样不是分布在一个大的角度，我们可以只是dθ近似。
波在C点从狭缝B看起来像sinωt wave的角频率ω。从看起来像罪（ωt + 2πdθλ）波长λ。结合他们给
Ψtot=12sin(ωt+πdθλ)cos(πdθλ)
我们会看到一个像这样的干涉图样
⟨Ψ2tot⟩∝cos2(πdθλ)
将狭缝进一步拉开（增加d），干涉图样就会变得更紧密。增加波长，干涉图样扩散开来。这是如何衡量λ。
你可以想象如果有三个狭缝会发生什么。不是把两个正弦波相加，而是把三个正弦波相加，就像这样：
sin(ωt)+sin(ωt+πdθλ)+sin(ωt+2πdθλ)
你可以添加越来越多的点，直到最后从A到B的所有点都是一个大差距。然后我们得到
∫d0sin(ωt+2πxθλ)dx
得到2πλ≡k2πλ≡k and u=x−d2u=x−d2，我们可以写成
∫d/2−d/2Im[ei(ωt+kuθ)]du=sin(ωt)dsinc(kd2θ)
平方并取时间平均值，就是单缝干涉图样。
最后，我们想知道，当你有两个这样的狭缝，每个宽度为d，间隔距离为w时，会发生什么。
如果你已经理解了通过对单缝的积分来找到单缝图案，这是很明显的。只需要对两个狭缝进行积分。我们的积分变成（为了简单，不考虑时间依赖性）
∫d/2−d/2Im[eikuθ]du+∫d/2+w−d/2+wIm[eikuθ]du
如果你计算这些并相加，你会看到结果就是你从之前的两种模式相乘得到的，所以总的干涉模式是
Ψ2tot∝sinc2(kd2θ)cos2(kwθ2)
这是卷积定理的一个特例。两个有限宽度狭缝是一个有限宽度狭缝与两个无限细狭缝的卷积。
